晶體三極管作為一個常用器件，是構成現(xiàn)代電子世界的重要基石。然而，傳統(tǒng)的教科書對其工作原理的講述卻存在有很大問題，使初學者對三極管的工作原理無法正常理解，感到別扭與迷茫。

晶體三極管原理問題的關鍵在于：集電結為什么會反向導通?這與晶體二極管原理中強調的PN結單向導電特性(反向截止)嚴重矛盾。

三極管原理，傳統(tǒng)講解方法中存在的問題概括起來主要有以下三點：

1 嚴重割裂晶體二極管與三極管在原理上的自然聯(lián)系。沒有真正說明三極管集電結為何會發(fā)生反偏導通并產(chǎn)生Ic?這看起來與二極管原理強調的PN結單向導電性相矛盾。

2 不能說明放大狀態(tài)下集電極電流Ic為什么只受控于電流Ib而與電壓無關;即：Ic與Ib之間為什么存在著一個固定的放大倍數(shù)β關系。

3 不能說明飽和狀態(tài)下，Vc電位很弱的情況下，為什么集電結仍然會反向導通并且有反向大電流Ic通過。

很多教科書對于這部分內容，在講解方法上都存在有很大問題。有一些針對初、中級學者的普及性教科書，干脆采用了回避的方法，只給出結論卻不講原因。既使專業(yè)性很強的教科書，采用的講解方法大多也存在有很值得商榷的問題。這些問題集中表現(xiàn)在講解方法的切入角度不恰當，致使邏輯混亂，講解內容前后矛盾，甚至造成講了還不如不講的效果，使很多初學者常常產(chǎn)生一頭霧水的感覺。

筆者根據(jù)多年的總結思考與教學實踐，對于這部分內容摸索出了一個適合于自己教學的新講解方法，并通過具體的教學實踐收到了一定效果。雖然新的講解方法也肯定會有所欠缺，但本人還是懷著與同行共同探討的愿望不揣冒昧把它寫出來，以期能通過同行朋友的批評指正來加以完善。

一、 傳統(tǒng)講法及問題：

傳統(tǒng)講法一般分三步，以NPN型為例(以下所有討論皆以NPN型硅管為例)，如示意圖A。“1 發(fā)射區(qū)向基區(qū)注入電子;2 電子在基區(qū)的擴散與復合;3 集電區(qū)收集由基區(qū)擴散過來的電子。”

問題1：這種講解方法在第3步中，講解集電極電流Ic的形成原因時，不是著重地從載流子的性質方面說明集電結的反偏導通，從而產(chǎn)生了Ic，而是極不恰當?shù)刂氐貜娬{了Vc的高電位作用，同時又強調基區(qū)的薄。這種強調很容易使人產(chǎn)生誤解——以為只要Vc足夠大基區(qū)足夠薄，集電結就可以反向導通，PN結的單向導電性就會失效。這是讓初學者很容易產(chǎn)生一系列模糊認識的根源。

這正好與三極管的電流放大原理嚴重地矛盾。三極管的電流放大原理恰恰要求在放大狀態(tài)下Ic與Vc在數(shù)量上必須無關，Ic只能受控于Ib。

問題2：不能很好地說明三極管的飽和狀態(tài)。當三極管工作在飽和區(qū)時，Vc的值很小甚至低于Vb，此時仍然出現(xiàn)了很大的反向飽和電流Ic，也就是說在Vc很小時，集電結仍然會出現(xiàn)反向導通的現(xiàn)象。這很明顯地與傳統(tǒng)講法中強調Vc的高電位作用這種說法相矛盾。

問題3：傳統(tǒng)講法第2步過于強調基區(qū)的薄，還容易給人造成這樣的誤解，以為只要基區(qū)足夠薄，集電結就可能會失去PN結的典型特性——單向導電。這顯然與人們利用三極管內部兩個PN結的單向導電性，來判斷三極管管腳名稱(e、b、c)的經(jīng)驗相矛盾。既使基區(qū)很薄，人們判斷管腳名稱時，也并沒有發(fā)現(xiàn)因為基區(qū)的薄而導致PN結單向導電性失效的情況?；鶇^(qū)很薄，但兩個PN結的單向導電特性仍然完好無損，這才使得人們有了判斷三極管管腳名稱的辦法和根據(jù)。

問題4：在第2步講解為什么Ic會受Ib控制，并且Ic與Ib之間為什么會存在著一個固定的比例關系時，不能形象說明。只是從工藝上強調基區(qū)的薄與摻雜度低，不能從道理上根本性的說明電流放大倍數(shù)β什么會保持不變的原因。

問題5：割裂二極管與三極管在原理上的自然聯(lián)系，無法實現(xiàn)內容上的自然過渡。甚至使人產(chǎn)生很矛盾的感覺，二極管原理強調PN結的正向導電反向截止，而三極管原理則又要求PN結能夠反向導通，這讓人很難接受。同時，也不能體現(xiàn)晶體三極管與電子三極管之間在電流放大原理上的歷史聯(lián)系。

二、新講解方法：

1、切入點：

要想很自然地說明問題，就要選擇恰當?shù)那腥朦c。講三極管的原理我們從二極管的原理入手講起。二極管的結構與原理都很簡單，內部一個PN結具有單向導電性，如示意圖B。很明顯圖示二極管處于反偏狀態(tài)，PN結截止。我們要特別注意這里的截止狀態(tài)，實際上PN結截止時，總是會有很小的漏電流存在，也就是說PN結總是存在著反向關不斷的現(xiàn)象，PN結的單向導電性并不是百分之百。

為什么會出現(xiàn)這種現(xiàn)象呢?這主要是因為P區(qū)除了因“摻雜”而產(chǎn)生的多數(shù)載流子“空穴”之外，還總是會有極少數(shù)的本征載流子“電子”出現(xiàn)。N區(qū)也是一樣，除了多數(shù)載流子電子之外，也會有極少數(shù)的載流子空穴存在。PN結反偏時，能夠正向導電的多數(shù)載流子被拉向電源，使PN結變厚，多數(shù)載流子不能再通過PN結承擔起載流導電的功能。所以，此時漏電流的形成主要靠的是少數(shù)載流子，是少數(shù)載流子在起導電作用。反偏時，少數(shù)載流子在電源的作用下能夠很容易地反向穿過PN結形成漏電流。漏電流只所以很小，是因為少數(shù)載流子的數(shù)量太少。

很明顯，此時漏電流的大小主要取決于少數(shù)載流子的數(shù)量。如果要想人為地增加漏電流，只要想辦法增加反偏時少數(shù)載流子的數(shù)量即可。所以，如圖B，如果能夠在P區(qū)或N區(qū)人為地增加少數(shù)載流子的數(shù)量，很自然的漏電流就會人為地增加。其實，光敏二極管的原理就是如此。光敏二極管工作在反偏狀態(tài)，因為光照可以增加少數(shù)載流子的數(shù)量，因而光照就會導致反向漏電流的改變，人們就是利用這樣的道理制作出了光敏二極管(見下圖)。

既然此時漏電流的增加是人為的，那么漏電流的增加部分也就很容易能夠實現(xiàn)人為地控制。

2、強調一個結論：

講到這里，一定要重點地說明PN結正、反偏時，多數(shù)載流子和少數(shù)載流子所充當?shù)慕巧捌湫再|。正偏時是多數(shù)載流子載流導電，反偏時是少數(shù)載流子載流導電。所以，正偏電流大，反偏電流小，PN結顯示出單向電性。

特別要重點說明，反偏時少數(shù)載流子反向通過PN結是很容易的，甚至比正偏時多數(shù)載流子正向通過PN結還要容易。

即：PN結反偏時，截止的只是多數(shù)載流子的電流。而對于少數(shù)截流子的通過，PN結不僅不截止，一定程度上反而還會更加容易。

為什么呢?大家知道PN結內部存在有一個因多數(shù)載流子相互擴散而產(chǎn)生的內電場，而內電場的作用方向總是阻礙多數(shù)載流子的正向通過，所以，多數(shù)載流子正向通過PN結時就需要克服內電場的作用，需要約0.7伏的外加電壓，這也是PN結正向導通的門電壓。而反偏時，內電場在電源作用下會被加強也就是PN結加厚，少數(shù)載流子反向通過PN結時，內電場作用方向和少數(shù)載流子通過PN結的方向一致，也就是說此時的內電場對于少數(shù)載流子的反向通過不僅不會有阻礙作用，甚至還會有幫助作用。這就導致了以上我們所說的結論：反偏時少數(shù)載流子反向通過PN結是很容易的，甚至比正偏時多數(shù)載流子正向通過PN結還要容易。這個結論可以很好解釋前面提到的“問題2”，也就是教科書后續(xù)內容中要講到的三極管的飽和狀態(tài)。三極管在飽和狀態(tài)下，集電極電位接近或稍低于基極電位，集電結處于零偏置，但仍然會有較大的集電結的反向電流Ic產(chǎn)生。

3、自然過渡：

繼續(xù)討論圖B，PN結的反偏狀態(tài)。利用光照控制少數(shù)載流子的產(chǎn)生數(shù)量就可以實現(xiàn)人為地控制漏電流的大小。既然如此，人們自然也會想到能否把控制的方法改變一下，不用光照而是用電注入的方法來增加N區(qū)或者是P區(qū)少數(shù)載流子的數(shù)量，從而實現(xiàn)對PN結的漏電流的控制。也就是不用“光”的方法，而是用“電”的方法來實現(xiàn)對電流的控制。注2

接下來重點討論圖B中的P區(qū)。重點看P區(qū)，P區(qū)的少數(shù)載流子是電子，要想用電注入的方法向P區(qū)注入電子，最好的方法就是如圖C所示，在P區(qū)下面再用特殊工藝加一塊N型半導體注3。圖C所示其實就是NPN型晶體三極管的雛形，其相應各部分的名稱以及功能與三極管完全相同。為方便討論，以下我們對圖C中所示的各個部分的名稱直接采用與三極管相應的名稱(如“發(fā)身結”，“集電極”等)。

再看示意圖C，圖中最下面的發(fā)射區(qū)N型半導體內電子作為多數(shù)載流子大量存在，而且，如圖C中所示，要將發(fā)射區(qū)的電子注入或者說是發(fā)射到P區(qū)(基區(qū))也是很容易的，只要使發(fā)射結正偏即可。具體說就是在基極與發(fā)射極之間加上一個足夠的正向的門電壓(約為0.7伏)就可以了。在外加門電壓作用下，發(fā)射區(qū)的電子就會很容易地被發(fā)射注入到基區(qū)，這樣就實現(xiàn)了對基區(qū)少數(shù)載流子——“電子”的注入，使其在數(shù)量上發(fā)生改變。

4、集電極電流Ic的形成：

如圖C，發(fā)射結加上正偏電壓導通后，在外加電壓的作用下，發(fā)射區(qū)的多數(shù)載流子——電子就會很容易地被大量發(fā)射進入基區(qū)。這些載流子一旦進入基區(qū)，它們在基區(qū)(P區(qū))的身份仍然屬于少數(shù)載流子的性質。如前所述，少數(shù)載流子很容易反向穿過處于反偏狀態(tài)的PN結。所以，這些載流子——電子就會很容易向上穿過處于反偏狀態(tài)的集電結到達集電區(qū)形成集電極電流Ic。由此可見，集電極電流的形成并不是一定要靠集電極的高電位。

集電極電流的大小更主要的要取決于發(fā)射區(qū)載流子對基區(qū)的注入，取決于這種發(fā)射與注入的程度。這種載流子的發(fā)射注入程度幾乎與集電極電位的高低沒有什么關系。這正好能自然地說明，為什么三極管在放大狀態(tài)下，集電極電流Ic的大小與集電極電位Vc在數(shù)量上無關的原因。

放大狀態(tài)下Ic并不受控于Vc，Vc的作用主要是維持集電結的反偏狀態(tài)，以此來滿足三極管放狀態(tài)下所需要的外部條件。

對于Ic還可以做如下結論：Ic的本質是“少數(shù)載流子”電流，是通過電注入方法而實現(xiàn)的人為可控的集電結“漏”電流。這就是Ic為什么會很容易反向穿過集電結的原因。

5、Ic與Ib的關系：

很明顯，對于三極管的內部電路來說，圖C與圖D是完全等效的。圖D就是教科書上常用的三極管電流放大原理示意圖。

看圖D，接著上面的討論，集電極電流Ic與集電極電位Vc的大小無關，主要取決于發(fā)射區(qū)載流子對基區(qū)的注入程度。

通過上面的討論，現(xiàn)在已經(jīng)明白，NPN型三極管在電流放大狀態(tài)下，內部的電流主要就是由發(fā)射區(qū)經(jīng)基區(qū)再到集電區(qū)貫穿整個三極管的“電子”流。也就是說貫穿三極管的電流Ic主要是“電子”流。這種貫穿的電子流，其情形與歷史上的電子三極管非常類似。如圖E，圖E就是電子三極管的原理示意圖。電子三極管的電流放大原理因為其結構的直觀、形象，可以很容易很自然地得到解釋。

如圖E所示，很容易理解，電子三極管Ib與Ic之間的固定比例關系，主要取決于電子管柵極(基極)的構造。當外部電路條件滿足時，電子三極管工作在放大狀態(tài)。穿過管子的電流主要是由發(fā)射極經(jīng)柵極再到集電極的電子流。電子流在穿越柵極時，柵極會對其進行截流。截流時就存在著一個截流比問題。

很明顯，截流比的大小，則主要與柵極的疏密度有關。如果柵極做的密，它的等效截流面積就大，截流比例自然就大，攔截下來的電子流就多。反之截流比小，攔截下來的電子流就少。

柵極攔截下來的電子流其實就是電流Ib，其余的穿過柵極到達集電極的電子流就是Ic。從圖中可以看出，只要柵極的結構尺寸確定，那么截流比例就確定，也就是Ic與Ib的比值確定。所以，只要管子的內部結構確定，這個比值就確定，就固定不變。由此可知，電流放大倍數(shù)的β值主要與柵極的疏密度有關。柵極越密則截流比例越大，相應的β值越低，柵極越疏則截流比例越小，相應的β值越高。

晶體三極管的電流放大關系與電子三極管在這一點上極其類似。

晶體三極管的基極就相當于電子三極管的柵極，基區(qū)就相當于柵網(wǎng)，只不過晶體管的這個柵網(wǎng)是動態(tài)的是不可見的。放大狀態(tài)下，貫穿整個管子的電子流在通過基區(qū)時，分布在基區(qū)的空穴其作用與電子管的柵網(wǎng)作用相類似，會對電子流進行截流。如果基區(qū)做得薄，摻雜度低，基區(qū)的空穴數(shù)少，那么空穴對電子的截流量就小，這就相當于電子管的柵網(wǎng)比較疏一樣。反之截流量就會大。很明顯只要晶體管三極管的內部結構確定，這個截流比也就確定。所以，為了獲大較大的電流放大倍數(shù)，使β值足夠高，在制作三極管時才常常要把基區(qū)做得很薄，而且其摻雜度也要控制得很低。

與電子管不同的是，晶體管的截流主要是靠帶正電的“空穴”不斷地與帶負電的“電子”的中和來實現(xiàn)。所以，截流的效果主要取決于基區(qū)空穴的數(shù)量。而且，這個過程是個動態(tài)過程，“空穴”不斷地與“電子”中和，同時“空穴”又會不斷地在外部電源作用下得到補充。

在這個動態(tài)過程中，空穴的等效總數(shù)量是不變的?；鶇^(qū)空穴的總數(shù)量主要取決于摻“雜”度以及基區(qū)的厚薄，只要晶體管結構確定，基區(qū)空穴的總定額就確定，其相應的動態(tài)總量就確定。這樣，截流比就確定，晶體管的電流放大倍數(shù)β值就是定值。這就是為什么放大狀態(tài)下，三極管的電流Ic與Ib之間會有一個固定的比例關系的原因。

另外，由于集電結處于反偏狀態(tài)，而PN結反偏時本質上截止的是多數(shù)載流子的電流，所以，基區(qū)的多數(shù)載流子“空穴”就不可能會反向穿過集電結到達集電區(qū)。這樣，就保證了穿越三極管到達集電極的電流只能是百分之百的“電子”流，不可能混有“空穴”流?；鶇^(qū)的“空穴”只能起到動態(tài)的截流作用，只能形成固定比例的截流電流Ib，而不可能混入電子流Ic中。綜上所述，三極管電流放大倍數(shù)β就只能是定值。

6、對于截止狀態(tài)的解釋：

現(xiàn)在，我們已經(jīng)理解了放大狀態(tài)下，Ic與Ib之間有一個固定的比例關系。這個比例關系說明，放大狀態(tài)下電流Ic按一個固定的比例受控于電流Ib，這個固定的控制比例主要取決于晶體管的內部結構。

對于Ib等于0的截止狀態(tài)，問題更為簡單。當Ib等于0時，說明外部電壓Ube太小，沒有達到發(fā)射結的門電壓值，發(fā)射區(qū)沒有載流子“電子”向基區(qū)的發(fā)射與注入，所以，此時既不會有電流Ib，也更不可能有電流Ic。另外，從純數(shù)學的電流放大公式更容易推出結論，Ic=βIb，Ib為0，很顯然Ic也為0。

三、新講法需要注意的問題：

以上，我們用了一種新的切入角度，對三極管的原理在講解方法上進行了探討。特別是對晶體三極管放大狀態(tài)下，集電結為什么會反向導電形成集電極電流做了重點討論。同時，對三極管的電流放大倍數(shù)β為什么是定值也做了深入分析。

這種講解方法的關鍵，在于強調二極管與三極管在原理上的自然聯(lián)系。從二極管PN的反向截止特性曲線上很容易看出，只要將這個特性曲線轉過180度，如圖F所示，它的情形與三極管的輸出特性非常相似，三極管輸出特性如圖G所示。實際上，圖F代表是PN結的反向截止特性，那么，圖G所示所代表的是晶體三極管內部集電結對于不同的Ib值時的反向特性，是集電結的一組反向特性。這表明二極管與三極管在原理上確實存在著很自然的聯(lián)系。所以，在講解方法上選擇這樣的切入點，從PN結的反偏狀態(tài)入手講解三極管，就顯得非常自然合理。而且，這樣的講解會使問題變得淺顯易懂，前后內容之間也顯得自然和諧、順理成章。

這種講法的不足點在于，從PN結的漏電流入手講起，容易造成本征漏電流與放大電流在概念上的混肴。所以，在后面講解晶體管輸入輸出特性曲線時，應該注意強調說明“本征載流子”與“摻雜載流子”的性質區(qū)別。本征載流子對電流放大沒有貢獻。本征載流子的電流對晶體管的特性影響往往是負面的，是需要克服的。晶體管電流放大作用主要是靠摻雜載流子來實現(xiàn)的。要注意在概念上進行區(qū)別。

另外，還要注意說明，本質上晶體內部有關載流子的問題其實并非如此簡單，它涉及到晶體的能級問題以及晶體的能帶結構問題，還有載流子移動時的勢壘分析等。所以，并不是隨便找一些具有載流子的導體或半導體就可以制成PN結，從而進一步制成晶體管。晶體管實際的制造工藝也并非如此簡單。

本文這樣的講解方法主要是在不違反物理原則的前提下，試圖把問題盡量地簡化，盡量做到淺顯易懂、自然合理，以便于人們的理解與接受。這才是這種講解方法的主要意義所在。

附篇:

請問，這篇大作把三極管的放大和截止兩個狀態(tài)闡述其機理挺明白了。那么還有第三個狀態(tài)，飽和狀態(tài)是怎么一個情況?

1.三極管飽和狀態(tài)是通過外部偏置電阻等預先設置好，通電后直接進入這個飽和狀態(tài)的嗎?

2.三極管處于飽和狀態(tài)時，集電結施加正偏電壓后，基區(qū)及集電區(qū)各載流子的運動狀態(tài)是怎樣的?我怎么覺得兩個PN結都處于正偏置狀態(tài)，感覺怪怪的呢?少數(shù)載流子怎么流動的?已經(jīng)加的正偏電壓 了，怎么還說是“反向導通”呢?

3.三極管飽和狀態(tài)，集電極到發(fā)射極的電壓為什么只有0.3V? 請把基極到發(fā)射極，集電極到發(fā)射極之間的電壓用圖示表示出來一下吧。難道發(fā)射結跟集電結的勢壘不一樣大? 集電結如果是0.4，那么為什么發(fā)射結是0.7V?真是奇怪了。

你的問題很好!這也是三極管原理不好理解的關鍵之所在，也是傳統(tǒng)講法的問題之所在。飽和狀態(tài)時，集電極(NPN)的高電位已不存在(為零)，如你所說甚至低于基極電位，但仍然有很大的飽和電流反向通過集電結。注意，這里所說的“反向”是指電流的方向與集電結的單向導電(P指向N)的方向相反，電流的性質也仍然是由發(fā)射極“發(fā)射”過來的“少數(shù)截流子”電流。值得強調的是：集電結對這個反向的少子電流本質上沒有阻礙作用，集電結作為PN結反向截止的只是“多子”電流，而不是“少子”電流。下面按你問題的順序來逐條說一下：

1 三極客的飽和狀態(tài)確實取決于外部偏置電阻電路，但不一定需要事先設置好。如，當集電極電阻的參數(shù)處在合適范圍時，三極客是否進入飽和狀態(tài)主要取決于基極的控制。開關型三極管就是這樣工作的，要么截止要么飽和，取決于基極的控制。

2 三極客處于飽和狀態(tài)時，兩個PN結不是“都”處于正偏狀態(tài)，發(fā)射結是正偏狀態(tài)，要特別注意的是集電結，集電結電壓雖然可以為正但決不能達到門值，所以集電結并不是正偏狀態(tài)。如果集電結的正電壓達到門值，則反向的集電結(極)“少子”電流將消失，取而代之的就是由基極指向集電極的“正向多子”電流，這時的三極管就完全等效成了兩個二極管，這個正向多子電流純粹就是集電結的一個正向導通電流(即二極管電流)，而不再具備集電極電流的任何意義。

所以，飽和狀態(tài)條件下，發(fā)射結是正偏，集電結是“零”偏并不是正偏，因此，集電極的電流仍然是以發(fā)射區(qū)過來的“少子”構成，屬于少子反向導通電流。為什么說是反向，前已說明。

3 飽和狀態(tài)下三個電極的電位值問題與上面所說類似，要特別注意的是：此時的集電結并不是普通意義上的正偏導通，這與發(fā)射結的正偏導通有著本質的不同。此時，發(fā)射結正偏導通的電流是“多子”在門電壓作用下的正向通過PN結的電流，是普通意義上的PN結正向電流;而集電結此時是“零”偏，集電結通過的電流是屬于“少子”性質的反向電流。所以，兩個PN結的電流對于PN結自身來說是性質完全不同的電流，因此，其電壓值一個是0.7V而另一個是0.4V根本就無可比性，這是兩個不同性質的外部條件參數(shù)，雖然都是電壓，但性質不同。一個是正向導通的門電壓，而另一個是滿足飽和狀態(tài)的“零”偏電壓，只有在此條件下，集電極電流才會在定量上脫離的基極電流的“比例”控制進入所謂的飽和狀態(tài)。

簡單說，兩個PN結都導通，一個是正向導通性，另一個是反向導通性質。正向導通的是多子電流，需要0.7V的門電壓，另一個導通的是少子反向電流，這個少子的反向電流導通時不僅可以不需要電壓，甚至還可以承受一點微弱的“逆流”電壓，你說的那個0.4V就是屬于這種性質的電壓。

再舉個不太恰當?shù)睦?，如果把整個三極管比做一個水龍頭，發(fā)射結的門電壓則是控制這個水龍頭是否出水的關鍵，而集電結電壓只是水龍頭究竟該怎樣出水、如何出水的一個條件。發(fā)射結加上門電壓，這個水龍頭就打開了。此時，如果集電結加反偏電壓，這個反偏電壓其實正好符合水龍頭的出水方向，所以它對出水有定性方面的幫助，只是出水的量則要按嚴格比例受控于Ib，可大可小，這就是放大狀態(tài);如果集電結加零壓，則出水量就會失去比例控制，這也就是所謂的飽和狀態(tài)(其實，這時的出水量并不見得一定會比放大狀態(tài)時大，很有可能還很小，其大小主要取決于Uce);如果集電結加上合適的“正偏”電壓(此時正偏電壓對出水起反作用)，比如：稍大于0.4V但又小于0.7V，這個水龍頭就會停止出水，為什么?因為發(fā)射結打開的這個水流又被這個合適的正偏逆流電壓給堵回去了。顯然，如果這個正偏電壓超過了0.7V，這個水龍頭的水流就會倒著流了。不知我這樣說，是否更容易讓人明白。

最后，再說一下你關于勢壘的問題，兩個PN結的勢壘理論上應該完全對稱(忽略其內部結構并不嚴格對稱的影響)，當兩個PN結都加上正向偏置的門電壓后，這一情況理論上完全如此——對稱。但這里的問題是兩上PN結的導通性質完全不同，這一點以上已詳細說明，所以，才會出現(xiàn)你說的0.7V與0.4V不一樣的所謂問題。0.7V是PN結的正偏導通電壓，而0.4V的正向電壓如上所述，只是集電結為了堵住反向少子電流通過PN結的一個電壓值。顯然，這兩個電壓性質完全不同。

根據(jù)我自己的一管之見，我嗦嗦地說了這么多，希望對你能有所幫助。最后，謝謝你的問題，看得出你也是個非常認真的人，能與你這樣的網(wǎng)友討論問題，是讓我感到非常愉快的事。

請問，三極管的飽和情況分析，按照上面的那個輸出特性曲線，怎么分析呢?沿某一確定IB電流嗎?怎么通過上面這個輸出特性分析飽和狀態(tài)?是怎么進入飽和狀態(tài)的?因為輸出特性曲線是分別讓IB和UCE改變后得到的一個曲線。如果是一個電路以及固定了，是不是得用帶有負載線的曲線圖進行分析是否進入飽和狀態(tài)的?

另外可以用電工學上的線性疊加方法來計算飽和狀態(tài)的電流情況嗎?

我們以最常見的三極管輸出特性圖(Ib與Uce及與Ic的關系圖)來說，就是當Ib足夠大而Uce又足夠小時就會進入飽和狀態(tài)。或者再簡單點，讓Uce確定，比如為0.4V，從圖中很容易就可看出只要Ib大到一定值，三極管就會進入飽和狀態(tài)，所謂的飽和狀態(tài)，也就是Ic在數(shù)量上不再與Ib保持嚴格比例的狀態(tài)。

我認為，在外電路條件滿足時，飽和狀態(tài)下的電流計算當然可以根據(jù)線性方法來計算，因為，飽和狀態(tài)下的三極管在電路中可以等效為一個接通了的開關。

這里不方便畫圖，我只能說這些，希望能對你有幫助。